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典型形式是旋轉(zhuǎn)拋物面天線（圖1a）。它的工作原理與光學(xué)反射鏡相似，是利用拋物反射面的聚焦特性。拋物面上點P的以O(shè)為原點的柱坐標(biāo)方程為ρ2＝4fz；以焦點F為原點的球坐標(biāo)方程為r=2f/(1+cosθ)，f為拋物面的焦距。因此，由焦點F發(fā)出的射線經(jīng)拋物面反射后,到達焦點所在平面的波程為一常數(shù)，即反射面天線。

這說明各反射線到達該平面時具有相同相位，因而由饋源發(fā)出的球面波經(jīng)拋物面反射后就變換成平面波，形成沿拋物面軸向輻射最強的窄波束。拋物面直徑D和工作波長λ之比越大，則波束越窄，其半功率點寬度2θ0.5＝(58°～ 80°) λ/D天線增益G與天線開口面（口徑）幾何面積A成正比，而與波長平方λ2成反比，即G＝4πAη/λ2＝(πD/λ)2η
式中η稱為天線效率或口徑效率，主要由口徑利用系數(shù)與截獲系數(shù)的乘積決定?？趶嚼孟禂?shù)取決于口徑上場分布的均勻程度。當(dāng)均勻分布（口徑上各點場的相位相同且振幅相等）時，口徑利用系數(shù)最大,其值為1。截獲系數(shù)是饋源投射到反射面上的功率與饋源總輻射功率之比，理論上最大值也是 1。實際拋物面天線的效率約為0.5～0.7。導(dǎo)致口徑效率下降的因素有：反射面形狀不是嚴(yán)格的拋物面；饋源輻射的不是球面波；饋源的輻射不能保證拋物面口徑場等幅分布且使一部分功率從口徑邊沿漏溢；饋源及其支撐桿對口徑的遮擋等。饋源若不準(zhǔn)確置于拋物面焦點也會引起口徑效率下降；但有時還有意利用饋源偏離焦點來改變天線波束的指向和寬度。當(dāng)饋源垂直于拋物面焦軸作上下偏移時，波束最大方向?qū)⒅赶蚺c饋源偏移方向相反的一側(cè)；當(dāng)饋源沿焦軸作前后偏移時，則波束展寬。然而這類偏移不能太大，否則導(dǎo)致波束形狀的嚴(yán)重畸變。

圖1b為偏置拋物面天線。其饋源仍置于一旋轉(zhuǎn)拋物面的焦點，但只取此拋物面一側(cè)的一部分作為反射面而使饋源不會遮擋反射面口徑的輻射，從而改善口徑效率和波束旁瓣特性。另一種偏置結(jié)構(gòu)是喇叭-拋物面天線（圖1c）,它是由一個角錐或圓錐喇叭直接接到偏置拋物面上而成。也可利用球面的一部分作為反射面（圖1d）。饋源通常置于球面半徑R的1/2處，這時饋源所對的小部分球面較接近于以 R/2為焦距的拋物.
上最大的反射面天線是直徑 305米的球形反射面射電望遠鏡。它是固定的，裝于波多黎各島的山谷中，表面用金屬線網(wǎng)鋪織而成，移動懸掛于其上空的饋源可改變波束指向，并依靠地球自轉(zhuǎn)來掃過360°星空。

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